円錐の慣性モーメントの計算とその導出過程
円錐の頂点と底面の中心を通るZ軸周りの慣性モーメント

このセクションでは図のような円錐に関して
軸周りの慣性モーメントを求めます。
その前にその慣性モーメントを求めるために、まず図中の任意高さ任意高さ
における厚さ微小円盤部分の厚さ
の部分に関しての円錐中にある円盤とみなした部分の慣性モーメントを最初に考えます(円盤の慣性モーメント①と同じ要領ですがここでは距離変数
を含む質量を円柱内の微小円盤要素の微小質量
としています。
円盤の対称軸に関する慣性モーメントの計算
円盤の中心軸を通りその円盤に対して垂直な
軸の周りを回転する図のような半径が
の円盤の慣性モーメントを考えます。

上記画像の円盤の半径は
とし、この場合、円錐内の微小厚さ部分の質量としているのでここでは高さ
における微小部分質量と考え、この時の微小厚さ円盤の質量を
とおくことに注意します。
座標系は2次元の平面極座標として考えれば、この時の微小部分の面積はヤコビアンによる計算により、


この時の微小円盤質量要素(微小要素の全質量)は
、面積は
として考えるので微小円盤要素の密度
は、

これらによって円錐内の微小円盤要素内のさらに微小部分質量は以下のようになります。

回転軸からの距離は、

これらにより微小部分の慣性モーメント
は次のようになります。


これを積分によって足し上げます。

よって円錐内の微小厚さ
における質量
の円盤の
軸周りの慣性モーメントは以下のようになります。

円錐の体積
円柱座標系における円錐の体積積分に関する計算過程
次に円錐の体積を求めます。
円錐の体積を求める場合デカルト座標ではなく次のような円柱座標におけるヤコビアンを使います。

またこの時において(図から)任意高さ
における円錐中の円盤の半径に関する距離変数
は、相似関係を利用して以下のように求めます。

微小体積要素は、

これにより
に関しては先ほどの相似関係によって
から
、
に関しては
から
、
に関しては
から
になるので体積積分における重積分式は以下のようになります。

これを計算していきます。

よって円錐に関しての体積計算結果は以下のようになります。

ここから具体的に円錐の
軸周りの慣性モーメントを求めていきます。
先ほど求めた円錐の体積と円錐の質量を
として円錐の体積密度を求めます。
| 円錐の体積 | ![]() |
| 円錐の質量 | ![]() |

円錐内の任意の高さ
における微小暑さ
の円盤の
を微小部分の質量、その時の半径を
とします。
![]() | 任意の高さ における、厚さ の円盤の質量 |
任意の高さ における円盤の半径 |
また更に上記微小部分
に関しての質量は、

と考えられます。
この任意高さ
における微小暑さ
の円盤の微小部分の質量
に関してはさらに以下のように面積と厚さの掛け算と考えられます。

これにより円錐の任意高さ
における微小暑さ
の質量は以下のように表現できることになります。


円錐内の任意高さのおける円盤と平行な軸に関する微小部分の慣性モーメント
円錐内にある円盤として考えた部分の慣性モーメントを求めます。
この円盤に関しての
軸周りの慣性モーメントを
と置きます。
これにより、円盤の微小部分の慣性モーメントは上記の求めた
を利用して次のようになります。


ここで先ほどの相似関係による円錐中の円盤における半径変数
を代入すれば、

より、
は次のようにおけることになります。

この求まった
を全体にわたって積分計算していきます。

ここで上記積分計算を行うために変数変換をします。
次のように置きます。

これを
で微分します。

このことにより積分範囲は
ではなく次のように変更になります。
よって円錐の慣性モーメントの積分範囲は以下のようになります。


この積分範囲の変更によって積分計算をしていきます。

これにより
軸周りの慣性モーメントは以下のように求まります。


球の慣性モーメント
球の慣性モーメントの計算 ━ 球の中心部分となる重心点を通る軸に関する慣性モーメント。考える球体の質量はM、半径はRの均一な球体とします。

円輪の慣性モーメント
円輪の中心を通る対称軸に関する慣性モーメントの計算。極座標系を取り質量はM、半径はa、円周は2πnとしたときのx,y,z軸周りの慣性モーメント

球殻の慣性モーメント
一様密度で質量M、外径b、内半径aの球殻の中心を通る慣性モーメントの厚さがある場合と厚さを無視できる場合の慣性モーメントを考察していきます。

円柱の慣性モーメント
円柱の重心を通る対称軸に関する慣性モーメントの計算 ━ 半径がa、高さがlで質量がMとする円柱のxyz軸におけるそれぞれの慣性モーメント。

中空円筒の慣性モーメント
中空円筒の重心を通る軸に関する慣性モーメント ━ 一様密度で質量がM、半径がa、長さをlとし、円筒の外側の厚さは無視できるものとします。

半球体の慣性モーメント
半球体の重心を通る軸に関する慣性モーメントの導出 ━ 質量がM、半径がaの半球体の重心周りに関する慣性モーメントの計算過程。

くり抜き円盤の慣性モーメント
くり抜かれた円盤の慣性モーメントに関して、平行軸の定理を利用して目的とする円盤の慣性モーメントの導出に関して詳しく解説していきます。

円錐の慣性モーメント-2
円錐の頂点周り、円錐底面に平行で中心点を通る軸周りの慣性モーメント、さらには円錐の重心回りの慣性モーメントについて考察していきます。
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diff-eq.comスケールアップアップマイグレーション4
カテゴリー : diff-eq.comスケールアップマイグレーション4サテライトサイト「微分方程式いろいろ」をスケールアップによるマイグレーションをした際のログの第4回目になります…
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コリオリの力とは
フランスの科学者で軍属でもあったガスパール・ギュスターブ・コリオリ
初歩的な力学の分野において慣性系に関する話の中にコリオリの力というものがあります。
この“コリオリ”とは人の名前であり地球が回転することによっておこる見かけの運動力を、回転座標上で移動したときの移動方向と垂直な方向に受ける慣性力の一種を数式で表現したものになります。

一般的にこのコリオリという人物は科学者という記述が多いのですが実は軍人でもあったことはあまり知られていないようです。
北半球において大砲を撃ったとき、その弾道が標的よりもわずかに右にずれることを数式によって説明した人物ということで自衛隊でも多少知られた存在らしく、話の小ネタとして話題になることもありました(おそらく重迫撃砲(ヘヴィモータ)などではコリオリの力による弾道補正が必要になるためだと思います)。
回転座標で運動する物体
円運動の角度を
、周囲に沿った距離を
、ボールの速度を
、慣性力を
とおくと、

上の図は、矢印の通りに回転させた円盤を真上からみたものであり、中心から外側へ投げた球があたかも右のほうへずれたように見えるその様子を表したものです。中心部分にいる人物は図の
の方向へ投げたつもりが
のほうへまるで曲がって投げたように見えてしまいます。
はは動径方向に垂直な方向に働く慣性力とし、一定加速度での移動距離は
の形で表せるので、


この力をコリオリの力と呼び、回転座標系で運動する物体に加わる慣性力のことを言います。
この力を実際に数式を使って具体的に表現してみましょう。

左の座標系が3次元での回転、右の座標系の図が2次元での回転を表したものになります。
これより回転座標系において時間変化した角度を
とすれば以下のように表せます。

または、

これを時間で微分します。


上記式を再度時間微分します。


力
と
の間の関係は次式で表されます。

さらに
系(慣性系)では次のような運動方程式、

が成り立つので上の式の結果を用いて
を表せば、


これらを代入し
系の座標について整理すれば、

は回転系座標から見た加速度運動で、運動の原因となる力として
のほかに2つの力が加わった形であり、右辺第2項、第3項は見かけの力(慣性力)を示しています。
右辺のそれぞれの意味は、
| 右辺第2項(コリオリの成分) | ![]() |
| 右辺第3項(遠心力の成分) | ![]() |
を示しています。
回転座標系をまとめてみると次のようになります。
慣性系に対して運動する座標系
| 1. | 等速度運動する座標系は慣性系となる(ガリレイ変換) |
| 2. | 加速度運動する座標系は非慣性系(見かけの力=慣性力)を考える
|
| 3. | 回転運動をする座標系は2種類の見かけの力を考える
|
これらを踏まえて今度は長距離射撃におけるコリオリ弾道軌道計算を考えていきましょう。
次回に続きます。




における、厚さ
の円盤の質量


















